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Ondas Valmir A. Chitta 09 de outubro de 2007
Reflex˜ ao de ondas Extremidade fixa . . . . . Interferˆencia destrutiva. Solu¸c˜ao geral . . . . . . . Extremidade livre . . . . Condi¸c˜ao de contorno .
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2 3 4 5 6 7
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Modos normais de vibra¸c˜ ao Movimento de uma corda . . Modos normais . . . . . . . . . Equa¸c˜ao de onda. . . . . . . . Amplitude . . . . . . . . . . . . Condi¸c˜oes de contorno (i). . Condi¸c˜oes de contorno (ii) . Solu¸c˜ao dos modos normais Modos normais: n = 1 . . . . Modos normais: n = 2 . . . . Modos normais: n = 3 . . . . Modos normais: n = 4 . . . . Modos normais . . . . . . . . . Harmˆonicos . . . . . . . . . . .
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8 . 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21
Exerc´ıcios 22 Exerc´ıcio I . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 23 Exerc´ıcio II . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 24
1
Reflex˜ ao de ondas
2 / 24
Extremidade fixa ■
Pulso antes de atingir a extremidade y(x, t) = g(x + vt)
■
Extremidade fixa em x = 0 (condi¸c˜ ao de contorno) y(0, t) = 0
← x
0
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Interferˆ encia destrutiva ■
y(0, t) = 0 podemos considerar como uma interferˆencia destrutiva em x = 0
← →
x
0
← 0
x
→
← 0
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→
x
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Solu¸c˜ ao geral y(x, t) = g(x + vt) − g(−x + vt) ■
O pulso volta invertido ap´ os a reflex˜ ao
■
A reflex˜ao em uma extremidade fixa produz uma defasagem de 180◦
■
Ao atingir a extremidade fixa, o pulso tenderia a provocar um determinado deslocamento na corda, mas para permanecer fixa, a extremidade tem de reagir (rea¸c˜ao do suporte) produzindo um deslocamento igual e contr´ ario.
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Extremidade livre ■
Extremidade livre ⇒ for¸ca transversal nula Fy (0, t) = −T
∂ y(0, t) = 0 ∂x
■
Tangente ` a corda na extremindade sempre horizontal.
■
Solu¸c˜ao geral y(x, t) = f (x − vt) + g(x + vt)
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3
Condi¸c˜ ao de contorno y(x, t) = f (x − vt) + g(x + vt) ∂ d d y(0, t) = 0 f (−vt) + 0 g(vt) = 0 ∂x dx dx ■ Se f (x0 ) = g(−x0 )
d d f (x0 ) = − 0 g(−x0 ) 0 dx dx ■ Solu¸c˜ ao
y(x, t) = g(x + vt) + g(−x + vt) ■ Pulso refletido sem mudan¸c˜ ao de fase.
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Modos normais de vibra¸c˜ ao
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Movimento de uma corda ■
Corda de comprimento l presa em ambas as extremidades
■
Movimento da corda ◆ Ondas progressivas que se refletem nas extremidades fixas ◆ Ondas estacion´ arias
■
Condi¸c˜oes de contorno: extremidades fixas y(0, t) = y(l, t) = 0
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4
Modos normais ■
Todos os pontos da corda oscilam com a mesma freq¨ uˆencia ω e a mesma constante de fase δ
■
Cada ponto x oscila com amplitude A(x) caracter´ıstica do modo
■
Solu¸c˜ao y(x, t) = A(x)cos(ωt + δ) onda estacion´ aria
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Equa¸c˜ ao de onda ■
A solu¸c˜ao deve satisfazer a equa¸c˜ ao de onda ∂2y 1 ∂2y − =0 v 2 ∂t2 ∂x2 y(x, t) = A(x)cos(ωt + δ) ∂2y d2 A = cos(ωt + δ) ∂x2 dx2
∂2y = −ω 2 A(x)cos(ωt + δ) ∂t2
i d2 A 1 h 2 cos(ωt + δ) = 0 −ω A(x)cos(ωt + δ) − v2 dx2
d2 A ω 2 + 2A=0 dx2 v
d2 A + k2 A = 0 dx2
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5
Amplitude d2 A + k2 A = 0 dx2 ■
Equa¸c˜ao de um oscilador harmˆonico simples com “freq¨ uˆencia” k
■
Solu¸c˜ao geral A(x) = acos(kx) + bsen(kx)
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Condi¸c˜ oes de contorno (i) y(x, t) = A(x)cos(ωt + δ) y(0, t) = y(l, t) = 0 y(0, t) = 0
⇒
A(0) = 0
y(l, t) = 0
⇒
A(l) = 0
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6
Condi¸c˜ oes de contorno (ii) A(x) = acos(kx) + bsen(kx) A(0) = 0
e
A(0) = 0
A(l) = 0
a=0
⇒
bsen(kl) = 0
⇒
kl = nπ
A(l) = 0
kn =
nπ (n = 1, 2, 3, . . .) l
A(x) = bsen(kn x) FEP2196 - F´ısica para Engenharia II
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Solu¸c˜ ao dos modos normais yn (x, t) = bn sen(kn x)cos(ωn t + δn ) com kn = ■
nπ l
e
Comprimento de onda λn =
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ωn = kn v 2π 2l = kn n V. A. Chitta – 15 / 24
7
Modos normais: n = 1 n=1
k1 =
π l
ω1 =
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π v l
λ1 = 2l
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8
Modos normais: n = 2 n=2
k2 =
2π l
ω2 =
2π v l
λ2 = l
N
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9
Modos normais: n = 3 n=3
k3 =
3π l
ω3 =
3π v l
λ3 =
2l 3
N
N
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10
Modos normais: n = 4 n=4
N
k4 =
4π l
ω4 =
N
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4π v l
λ4 =
l 2
N
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11
Modos normais
N
■
N
N
O modo normal de ordem n cont´em: ◆ n semicomprimentos de onda ◆ n ventres ◆ n − 1 nodos
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Harmˆ onicos ■
Freq¨ uˆencia νn =
nπ 1 v ωn = v =n 2π l 2π 2l 1 ν1 = 2l
νn = nν1 ■
ν1 : modo fundamental
■
νn : n-´esimo harmˆonico
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s
T µ
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Exerc´ıcios
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Exerc´ıcio I Uma corda de 120 cm de comprimento ´e esticada entre suportes fixos. Quais s˜ao os trˆes comprimentos de onda mais longos para ondas estacion´arias nesta corda? Esboce as ondas estacion´arias correspondentes. O que muda em rela¸c˜ao aos trˆes comprimentos de onda mais longos se esta mesma corda estiver fixa em apenas um suporte, de forma que a outra extremidade ´e presa em um anel sem peso que pode deslizar ao longo de uma haste sem atrito? FEP2196 - F´ısica para Engenharia II
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Exerc´ıcio II Uma corda, submetida a uma tens˜ao de 200 N e presa em ambas as extremidades, oscila no segundo harmˆonico de uma onda estacion´aria. O deslocamento da corda ´e dado por: y = (0, 10) sen(πx/2) sen(12πt) onde x = 0 numa das extremidades da corda, x ´e dado em metros e t em segundos. (a) Qual ´e o comprimento da corda? (b) Qual ´e a velocidade escalar das ondas na corda? (c) Qual ´e a massa da corda? (d) Se a corda oscilar num padr˜ao de onda referente ao terceiro harmˆonico, qual ser´a o per´ıodo de oscila¸c˜ao?
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