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Ondas Valmir A. Chitta 04 de outubro de 2007
Equa¸c˜ ao das cordas vibrantes Corda distendida . . . . . . . . . . Pequenas deforma¸c˜ oes . . . . . . Componente vertical da tens˜ ao Resultante . . . . . . . . . . . . . . Segunda lei de Newton. . . . . .
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2 3 4 5 6 7
Solu¸c˜ ao geral 8 Condi¸c˜oes iniciais . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9 Exemplo (i) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10 Exemplo (ii) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11 Princ´ıpio da superposi¸c˜ ao 12 Princ´ıpio da superposi¸c˜ ao . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13 Interferˆencia construtiva . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 14 Interferˆencia destrutiva. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 15 Intensidade de uma onda Propaga¸c˜ao . . . . . . . . . . . . . . . . . . Onda harmˆonica progressiva . . . . . . . Intensidade. . . . . . . . . . . . . . . . . . . Para uma corda . . . . . . . . . . . . . . . Densidade de energia cin´etica . . . . . . Densidade m´edia de energia cin´etica . Densidade m´edia de energia potencial Energia total . . . . . . . . . . . . . . . . . Potˆencia . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
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Interferˆ encia de ondas Ondas harmˆ onicas de mesma freq¨ uˆ encia e Superposi¸c˜ao (i) . . . . . . . . . . . . . . . . . . Superposi¸c˜ao (ii). . . . . . . . . . . . . . . . . . Intensidade. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Interferˆencia . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Intensidade. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26
mesmo ...... ...... ...... ...... ......
sentido ...... ...... ...... ...... ......
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27 28 29 30 31 32
Ondas harmˆ onicas de mesma freq¨ uˆ encia mas de sentidos opostos 33 Ondas de sentidos opostos, ondas estacion´arias . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 34 1
Ondas estacion´ arias (i). . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 35 Ondas estacion´ arias (ii) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36 Batimento e velocidade de grupo Superposi¸c˜ao . . . . . . . . . . . . . . Batimento . . . . . . . . . . . . . . . . Velocidade de fase. . . . . . . . . . . Velocidade de grupo . . . . . . . . .
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37 38 39 40 41
Exerc´ıcios 42 Exerc´ıcio I . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 43 Exerc´ıcio II . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 44
2
Equa¸c˜ ao das cordas vibrantes
2 / 44
Corda distendida ■
Corda distendida
y
-T
T
∆x ■
Densidade linear de massa µ=
∆m
x
∆m ∆x
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Pequenas deforma¸c˜ oes ■
Pequenos deslocamentos ◆ Varia¸c˜ ao do comprimento da corda ´e desprez´ıvel ◆ Magnitude da tens˜ ao permanece igual a T
y T θ(x+∆x)
θ(x)
-T
x x+∆x
x FEP2196 - F´ısica para Engenharia II
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3
Componente vertical da tens˜ ao
y T
T sen(θ) ' T θ = T θ(x+∆x) ■
em x + ∆x T
■
θ(x)
-T x
∂ y(x + ∆x, t) ∂x
em x −T
x
∂y ∆y =T ∆x ∂x
∂ y(x, t) ∂x
x+∆x
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Resultante
y T
T θ(x+∆x)
∂ ∂ y(x + ∆x, t) − T y(x, t) ∂x ∂x
T ∆x ■
θ(x)
-T
"
∂ ∂x y(x
+ ∆x, t) − ∆x
#
Para ∆x → 0
x x
∂ ∂x y(x, t)
T ∆x
x+∆x
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∂2 y(x, t) ∂x2
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4
Segunda lei de Newton ∆m
∂2 ∂2 y(x, t) = T ∆x y(x, t) ∂t2 ∂x2
µ
∂2 ∂2 y(x, t) = T y(x, t) ∂t2 ∂x2
∂2 µ ∂2 y(x, t) − y(x, t) = 0 T ∂t2 ∂x2 1 µ = 2 v T
⇒
v=
s
T µ
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Solu¸c˜ ao geral
8 / 44
Condi¸c˜ oes iniciais y(x, 0) = y0 (x)
∂ = y1 (x) y(x, t) ∂t t=0
e
■
y0 (x) e y1 (x) duas fun¸c˜ oes que descrevem a posi¸c˜ao e velocidade inicial de cada ponto da corda
■
Solu¸c˜ao geral y(x, t) = f (x − vt) + g(x + vt)
■
Superposi¸c˜ ao de ondas progressivas propagando-se nos dois sentidos
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5
Exemplo (i) ■
Deslocamento inicial: y0 (x) e velocidade inicial y1 (x) = 0
y(x, 0) = f (x) + g(x) = y0 (x) df dg d ∂ y(x, 0) = −v +v =v [g(x) − f (x)] = 0 ∂t dx dx dx satisfeita se g(x) = f (x), ent˜ ao 1 f (x) = g(x) = y0 (x) 2 1 y(x, t) = [y0 (x − vt) + y0 (x + vt)] 2 FEP2196 - F´ısica para Engenharia II
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Exemplo (ii) ■
y0 (x): pulso triangular
t0 →
← ←
t1
→
←
t2 →
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t3 V. A. Chitta – 11 / 44
6
Princ´ıpio da superposi¸c˜ ao
12 / 44
Princ´ıpio da superposi¸c˜ ao ■
y1 (x, t) e y2 (x, t): 2 solu¸c˜ oes quaisquer
■
Superposi¸c˜ ao tamb´em ´e solu¸c˜ ao
y(x, t) = ay1 (x, t) + by2 (x, t) FEP2196 - F´ısica para Engenharia II
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Interferˆ encia construtiva
→
←
←
→
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7
Interferˆ encia destrutiva
← → ← → ← → FEP2196 - F´ısica para Engenharia II
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Intensidade de uma onda
16 / 44
Propaga¸c˜ ao ■
Onda: transporte de energia
■
Gerar onda harmˆonica progressiva: realizar trabalho
■
Energia correspondente ´e transmitida `a corda
■
Energia transmitida por unidade de tempo = trabalho realizado por unidade de tempo = potˆencia instantˆ anea P (x, t) = Fy vy
P (x, t) = −T FEP2196 - F´ısica para Engenharia II
∂y ∂y ∂x ∂t V. A. Chitta – 17 / 44
8
Onda harmˆ onica progressiva P (x, t) = −T
∂y ∂y ∂x ∂t
y(x, t) = Acos(kx − ωt + δ) ∂y = −kAsen(kx − ωt + δ) ∂x
∂y = ωAsen(kx − ωt + δ) ∂t
e
P (x, t) = T kωA2 sen2 (kx − ωt + δ) FEP2196 - F´ısica para Engenharia II
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Intensidade P (x, t) = T kωA2 sen2 (kx − ωt + δ) ■
Intensidade: valor m´edio sobre o per´ıodo D
E
I = hP (x, t)i = T kωA2 sen2 (kx − ωt + δ) 1 I = T kωA2 2 FEP2196 - F´ısica para Engenharia II
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9
Para uma corda 1 I = T kωA2 2 v2 =
T µ
e
kv = ω
ω 1 1 I = µv 2 ωA2 = µvω 2 A2 2 v 2 FEP2196 - F´ısica para Engenharia II
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Densidade de energia cin´ etica ■
Energia cin´etica em um infinit´esimo de corda dx de massa dm dT =
■
∂y 1 dm 2 ∂t
2
∂y 1 = µ 2 ∂t
2
dx
Densidade linear de energia dT ∂y 1 = µ dx 2 ∂t
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2
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10
Densidade m´ edia de energia cin´ etica dT ∂y 1 = µ dx 2 ∂t
■
2
Para uma onda harmˆonica progressiva 1 dT = µω 2 A2 sen2 (kx − ωt + δ) dx 2
■
Valor m´edio em um per´ıodo
dT dx
1 = µω 2 A2 4
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Densidade m´ edia de energia potencial ■
Um infinit´esimo de corda dx realiza um movimento harmˆonico simples ⇒ a densidade de energia potencial m´edia ´e igual ` a cin´etica
dU dx
=
1 2 2 µω A 4
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11
Energia total ■
Densidade m´edia de energia total
■
dE dx
=
dT dx
+
dU dx
1 = µω 2 A2 2
Valor m´edio da energia da onda contida em um elemento ∆x h∆Ei =
dE dx
∆x =
dE dx
v∆t
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Potˆ encia h∆Ei = ■
dE dx
∆x =
dE dx
v∆t
Potˆencia m´edia hP i =
■
dE h∆Ei =v ∆t dx
1 = v µω 2 A2 = I 2
I: velocidade x densidade m´edia de energia ⇒ fluxo m´edio de energia.
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12
Interferˆ encia de ondas
26 / 44
Ondas harmˆ onicas de mesma freq¨ uˆ encia e mesmo sentido
27 / 44
Superposi¸c˜ ao (i) y1 (x, t) = A1 cos(kx − ωt + δ1 ) y2 (x, t) = A2 cos(kx − ωt + δ2 ) y(x, t) = y1 (x, t) + y2 (x, t) ■
Mesmo procedimento que para dois osciladores harmˆonicos y(x, t) = Acos(kx − ωt + δ)
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Superposi¸c˜ ao (ii) y(x, t) = Acos(kx − ωt + δ) A2 = A21 + A22 + 2A1 A2 cos(δ1 − δ2 )
δ = arctan
A1 sen(δ1 ) + A2 sen(δ2 ) A1 cos(δ1 ) + A2 cos(δ2 )
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13
Intensidade I=
1 µvω 2 A2 2
A2 = A21 + A22 + 2A1 A2 cos(δ1 − δ2 ) ■
As duas ondas na mesma corda e com a mesma freq¨ uˆencia p
I = I1 + I2 + 2 I1 I2 cos(δ1 − δ2 ) ■
Superposi¸c˜ ao: outra onda de intensidade geralmente diferente da soma ⇒ Interferˆencia
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Interferˆ encia p
I = I1 + I2 + 2 I1 I2 cos(δ1 − δ2 ) ■
Interferˆencia construtiva ⇒ cos(δ1 − δ2 ) = 1 δ1 − δ2 = 2nπ I=
■
p
I1 +
(n = 0, ±1, ±2, . . .)
p 2
(I1 = I2 ⇒ I = 4I1 )
I2
Interferˆencia destrutiva ⇒ cos(δ1 − δ2 ) = −1 δ1 − δ2 = (2n + 1)π I=
p
I1 −
p 2
I2
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(n = 0, ±1, ±2, . . .) (I1 = I2 ⇒ I = 0) V. A. Chitta – 31 / 44
14
Intensidade
IMAX
I
IMIN -
1
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2
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Ondas harmˆ onicas de mesma freq¨ uˆ encia mas de sentidos opostos 33 / 44 Ondas de sentidos opostos, ondas estacion´ arias ■
Mesma freq¨ uˆencia, mesma amplitude e fase = 0
y1 (x, t) = Acos(kx − ωt)
e
y2 (x, t) = Acos(kx + ωt)
y(x, t) = y1 (x, t) + y2 (x, t) = A [cos(kx − ωt) + cos(kx + ωt)] y(x, t) = 2Acos(kx)cos(ωt) ■
Produto f (x)g(t) ⇒ n˜ ao h´ a propaga¸c˜ao
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15
16
Ondas estacion´ arias (i) y(x, t) = 2Acos(kx)cos(ωt)
2A
y(x,t) t=0
x
-2A
y(x,t) t= /8 2A
x
-
2A
y(x,t) 17
t= /4
Ondas estacion´ arias (ii) ■
Fluxo de energia iguais e contr´ arios, que se cancelam na resultante, de modo que o fluxo m´edio de energia ´e nulo.
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18
Batimento e velocidade de grupo
37 / 44
Superposi¸c˜ ao ■
Ondas se mesmo sentido, mesma amplitude mas freq¨ uˆencia ligeiramente diferente.
ω1 6= ω2
⇒
y1 (x, t) = Acos(k1 x − ω1 t)
e
k1 6= k2 y2 (x, t) = Acos(k2 x + ω2 t)
y = y1 + y2 = A [cos(k1 x − ω1 t) + cos(k2 x + ω2 t)] ∆ω ∆k x− t cos(kx − ωt) y = 2Acos 2 2
∆k = k1 − k2
∆ω = ω1 − ω2
k=
k1 + k2 2
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ω=
ω1 + ω2 2 V. A. Chitta – 38 / 44
Batimento y = 2Acos ■
∆ω ∆k x− t cos(kx − ωt) = a(t)cos(kx − ωt) 2 2
Freq¨ uˆencias ligeiramente diferentes: ∆ω ω e ∆k k
10
+a(t)
x(t)
5
t
0
-5
-a(t) -10
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V. A. Chitta – 39 / 44
19
Velocidade de fase y = 2Acos ■
∆k ∆ω x− t cos(kx − ωt) 2 2
Fase de y(x, t) ϕ(x, t) = kx − ωt
■
Velocidade de fase vϕ =
ω k
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Velocidade de grupo y = 2Acos ■
∆ω ∆k x− t cos(kx − ωt) 2 2
Fase da envolt´oria φ(x, t) =
■
Velocidade de grupo vg =
∆ω ∆k x− t 2 2
∆ω dω ' ∆k dk
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20
Exerc´ıcios
42 / 44
Exerc´ıcio I Duas ondas senoidais propagam-se ao longo de uma corda em sentidos opostos. Cada onda tem amplitude de 0, 6 cm e a distˆ ancia entre duas cristas em ambas as ondas ´e de 4, 0 cm. A velocidade de propaga¸c˜ao de onda na corda ´e de 200 cm/s. Considere as fases iniciais das ondas como sendo nulas. (a) Calcule o n´ umero de onda e a freq¨ uˆencia angular das ondas. (b) Determine a equa¸c˜ ao da onda resultante. (c) Determine a distˆ ancia entre dois pontos da corda que possuem velocidade transversal nula. FEP2196 - F´ısica para Engenharia II
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Exerc´ıcio II Uma onda transversal y1 (x, t) se propaga em uma corda, orientada ao longo da dire¸c˜ ao x, no sentido de x decrescente. A figura abaixo mostra o gr´ afico do deslocamento da corda em fun¸c˜ ao da posi¸c˜ ao, no instante de tempo t = 0 s. A tens˜ ao na corda ´e T = 3, 6 N e a sua densidade linear ´e µ = 25 × 10−3 kg/m. Nessas condi¸c˜ oes determine (a) a equa¸c˜ ao da onda y1 (x, t); (b) a equa¸c˜ ao da onda y2 (x, t) que deve ser superposta a y1 (x, t) para que se obtenha uma onda resultante estacion´ aria, e a equa¸c˜ ao y(x, t) da onda estacion´ aria resultante.
6
4
y (cm)
2
0
-2
-4
-6 0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
x (cm)
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